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靜態(tài)氮吸附儀是一個(gè)密閉的真空系統(tǒng)，通過(guò)吸附質(zhì)的絕對(duì)壓力控制吸附壓力，真空度是非常重要的，首先高真空度是微孔測(cè)試的必要條件，其次真空條件是脫氣 處理的必要條件，它也是準(zhǔn)確測(cè)定比表面及孔徑分析的必要條件。這里真空度是指吸附系統(tǒng)的實(shí)際真空度，而不是真空泵的極限真空度，所以真空度好，包含了對(duì)真空系統(tǒng)要求。對(duì)于一般比表面及介孔孔徑分析，采用雙極機(jī)械泵，極限真空不低于0.1即可滿(mǎn)足要求，對(duì)于微孔分析，最好采用分子泵，以獲得更高的真空度

靜態(tài)氮吸附比表面積及孔徑分析儀是一個(gè)密閉的真空系統(tǒng)，通過(guò)吸附質(zhì)的絕對(duì)壓力控制吸附壓力，真空度是重要的，首先真空度高是微孔測(cè)試的必要條件，其次真空條件是脫氣處理的必要條件，因此也是準(zhǔn)確測(cè)定比表面及孔徑分析的必要條件。這里真空度是指吸附系統(tǒng)的實(shí)際真空度，而不是真空泵的極限真空度，所以真空度好，包含了對(duì)真空系統(tǒng)要求。對(duì)于一般比表面及介孔孔徑分析，采用雙極機(jī)械泵，極限真空不低于10-1即可滿(mǎn)足要求，對(duì)于微孔分析，最好采用分子泵，以獲得更高的真空度。

等溫吸附曲線(xiàn)的最高點(diǎn)，決定了大孔分析的上限，例如P/Po=0.98時(shí)，孔徑測(cè)定的最大值是50nm，P/Po達(dá)到0.995時(shí)，孔徑測(cè)定的最大值到400nm，孔徑上限對(duì)于含大孔材料的總孔體積影響極大，因此對(duì)于大孔材料必須仔細(xì)控制最高點(diǎn)。

其特點(diǎn)是，在壓力很低時(shí)，吸附量迅速上升，當(dāng)相對(duì)壓力超過(guò)0.1后，吸附量增加很緩慢，如果材料中同時(shí)還有大孔，則在壓力接近最高的部分，吸附量再度上升，如果沒(méi)有大孔，吸附曲線(xiàn)不存在上升部分。

非定域密度函數(shù)(NLDFT)和蒙特卡洛計(jì)算機(jī)模擬技術(shù)更加準(zhǔn)確地提供了在狹窄孔中的流體 結(jié)構(gòu)。密度分布圖指出，在一個(gè)楔形介孔中共存著氣態(tài)流體和液態(tài)流體。共存氣體和液體的密度是孔壁距離的函數(shù)，接近于孔壁的吸附層 反映為多層吸附，隨著與孔壁距離的增加密度減少。NLDFT和GCMC可以正確描述接近于固體孔壁的流體結(jié)構(gòu)，孔的吸附等溫線(xiàn)的分析是以流體-流體之間和流體-固體之間相互作用的分子間勢(shì)能為基礎(chǔ)的。由微觀方法分析得到的吸附等溫線(xiàn)和在多孔固體實(shí)際測(cè)得的實(shí)驗(yàn)等溫線(xiàn)的關(guān)系（GAI）方程：GAI方程反映出以下假設(shè)：吸附等溫線(xiàn)是由無(wú)數(shù)個(gè)別的“單孔” 的吸附等溫線(xiàn)乘以它們的覆蓋孔徑范圍的相對(duì)分布f (w)得到的。如前所述，只要 體系給定（吸附質(zhì)/吸附劑），就能通過(guò)DFT或MC模擬得到一組N（P/PO，W）等溫線(xiàn) （也叫 kernel，即核心文件或影響函數(shù)），通過(guò)快速非負(fù)數(shù)最小二乘法解GAI方程 就能推導(dǎo)出孔徑分布曲線(xiàn)。這是孔徑分析的最新理論方法，也稱(chēng)為微觀分析方法，它既可以應(yīng)用于微孔，也可以應(yīng)用于介孔的分析。

HK和SF法推出了由微孔樣品 等溫吸附線(xiàn)計(jì)算有效孔徑分布 的半經(jīng)驗(yàn)分析方法，分別用于 氮/碳（狹縫）及 氬/沸石 （圓柱孔）系統(tǒng)，他們解決了微孔填充壓力與孔徑的新關(guān)系，并未解決孔中氮的分布密度； HK法的一個(gè)弱點(diǎn)是，他需要輸入吸附劑和吸附質(zhì)的極化率、磁化系數(shù)、表面密度、直徑等參數(shù)，這些參數(shù)的選擇對(duì)運(yùn)算結(jié)果影響很大，因此不同儀器的結(jié)果可能有較大的差別，但這種方法對(duì)于微孔孔徑分布的測(cè)定有了重大的進(jìn)展并被廣泛應(yīng)用

在微孔的情況下，孔壁間的相互作用勢(shì)能相互重疊，微孔中的吸附比介孔大，因此在相對(duì)壓力＜0.01時(shí)就會(huì)發(fā)生微孔中的填充，孔徑在0.5~1nm的孔甚至在相對(duì)壓力10-5~10-7時(shí)即可產(chǎn)生吸附質(zhì)的填充，所以微孔的測(cè)定與分析比介孔要復(fù)雜得多。顯然，把BJH孔徑分析方法延伸到微孔區(qū)域是錯(cuò)誤的，兩個(gè)原因，其一，凱爾文方程在孔徑＜2nm時(shí)是不適用的；其二，毛細(xì)凝聚現(xiàn)象描述的孔中吸附質(zhì)為液態(tài)，而在微孔中由于密集孔壁的交互作用，使得填充于微孔中的吸附質(zhì)處于非液體狀態(tài)，因此孔徑分布的規(guī)律必須有新的理論及計(jì)算方法，宏觀熱力學(xué)的方法已遠(yuǎn)遠(yuǎn)不夠。

一般認(rèn)為，氮吸附法孔徑分析的極限范圍是0.35~500nm，小于0.35nm，氮分子已經(jīng)進(jìn)不去，而且更小的孔已無(wú)實(shí)際意義， 而500nm的孔對(duì)應(yīng)的相對(duì)壓力是0.997， 這時(shí)壓力的準(zhǔn)確控制已十分困難，孔徑與壓力的對(duì)應(yīng)關(guān)系也非常粗略，實(shí)際測(cè)試中，壓力上限常控制在0.995，這時(shí)對(duì)應(yīng)的孔尺寸約為400nm.

國(guó)際純粹與應(yīng)用化學(xué)聯(lián)合會(huì)（IUPAC）把粉體材料中的孔按尺寸分為微孔（Micropores）：孔徑＜2nm；中孔或介孔(Mesopores)：孔徑2～50nm；大孔(Macropores)：孔徑＞50nm。

在介孔分析中，通過(guò)測(cè)定每一個(gè)壓力增量下的吸附量，根據(jù)這個(gè)很小的壓力區(qū)間可以計(jì)算得到一個(gè)平均孔徑（用Kilven、Helsay方程），然后把吸附的氮?dú)庹鬯愠梢旱捏w積，再減去大孔中吸附層增厚所占有的體積，即可計(jì)算出孔的體積。有了孔體積和平均孔徑，就可計(jì)算出孔的內(nèi)表面積S： 對(duì)于圓柱孔 S=4V/D， 對(duì)于縫隙孔 S=2V/D

BJH吸附平均孔徑：由BJH吸附累積總孔體積與BJH吸附累積總孔內(nèi)表面積計(jì)算得到的平均孔徑，有孔徑的上、下限；對(duì)于圓柱孔，D=4V/S ,?對(duì)于縫隙型孔，D=2V/S。

已知一定范圍孔（例如2nm~300nm）的總孔體積和總內(nèi)表面積，假設(shè)這是同一種尺寸的孔，根據(jù)孔體積、內(nèi)表面積、孔徑的幾何關(guān)系，算出孔徑，對(duì)于圓柱孔，D=4V/S , 對(duì)于縫隙型孔，D=2V/S。由于大多數(shù)情況下， 孔徑分布不是簡(jiǎn)單的正態(tài)分布，因此平均孔徑不具有任何明確的物理含義。